混合态的净化通常不是唯一的。这种不确定性可能意味着存在与时间相关的局部对称性。克服歧义的一种可能的方法是在几何相位中包括隐藏的局部不变量。特别地，开放系统的非循环相位为分析CP违例提供了新的线索，这也是亚核物理中最有趣的话题之一。此外，我们的几何相位的方法被应用于广义布洛赫球结构，因此几何结构准确地由一些几何布洛赫参数表示。[4]

1926年，薛定谔介绍了连贯理论的理论，在量子光学发展过程中起着重要的作用。其几何学阶段也引起了许多物理学家的兴趣.Chaturvedi等人在绝热背景下研究了相干状态的Berry阶段假设Biswas和Soni阐明了Berry阶段相干状态的可移除性与半古典语境中基础空间拓扑的联系.Seshadrl，Lakshmibala和Balakrishinan计算了广义压缩相干状态的Berry阶段和相应的Hanny角.Liu，Hu李力在压缩状态的框架下制定了非绝热几何相和Hanny角。参考文献中研究了非相变态的非循环演化的几何相位。作者在非线性方程中制定了非单位和非循环几何相位然而，上述论文都局限于解散的连贯状态，所以有必要进一步研究纠缠相干系统。[13]关于几何相，狄拉克曾说过相位这一物理概念是伴随着量子力学波函数的提出产生的，然而作为概率幅的一部分，这一概念却被人们忽视了50年左右。相位是量子力学中的基本观点，它是所有干涉现象的根源，和概率幅一样有着深刻的物理意义，然而几何相未被发现其必要性及其广阔的应用。物理学家S.Panchatatnam于1957年在探究偏振光的极化现象时注意到，如果使偏振光的极化现象做周期性改变，偏振光在满足相位匹配的条件下，会得到额外的一个相位移动。[9]可惜的是，他的研究在当时并未引起重视。二能级系统作为最简单的量子系统，是构成其他较复杂的多能级系统的基本单元。量子纠缠这一物理量是由爱因斯坦提出，薛定谔命名的，是量子物理区别于经典物理的显著特点之一，纠缠是量子关联存在形式的一种特殊情况。[10]当纠缠消失时，产品状态的几何相位等于单个粒子的对应总和。在最大纠缠相干状态的情况下，动态相位和几何相位不消失，结果与缠结自旋对的结果不同。我们的研究结果与纠缠自旋对的结果是一致的。由于两粒子之间存在缠结，只有一个粒子受到其他粒子的影响。值得一提的是，两粒子动力学相位不等于加法的粒子1和2的对应物，而它可以用12表示，其中1/2是颗粒1/2的循环动力学相谐波电位，而没有分别作用在颗粒2/1上的电位[13]纠缠是关于量子力学理论最著名的预测。量子纠缠是将量子系统与其同级对等物区分开来的基本特征之一，是量子力学中的奇妙现象，作为必不可少的资源，纠缠已在量子信息科学中起着重要作用，如量子传送，量子计算等等。近年来，已经成为最受欢迎的话题，这并不奇怪。然而，真正的物理系统与环境相互作用是不可避免的，导致纠缠恶化。作为可用的候选系统，原子与量子腔模式相互作用的腔量子动力学（QED）已经被证明是一个很好的量子器件来促进纠缠。因此，腔QED中的缠结的产生已经被广泛研究，因此，研究量子纠缠动力学是非常重要的。[19]

1.2耦合腔

腔量子电动力学(Cavity-QED)，是量子力学和狭义相对论的结合。其涉及原（或人造原子）之间的相互作用以及光学空穴内的量化电磁场，这是量子信息处理的实验可实现的系统之一。[18]如果将原子放在微腔可以很好的一个至少在一个方向尺度上与波长同数量级的腔内，这种与波长相同数量级的腔就称为微腔。微腔将物理系统与外在环境隔离开来，光子与原子能够在其中相互耦合在一起而不受到影响。单模量子电磁场与单个两能级原子的相互作用是量子电磁场与物质相互作用的最简单模型，称为Rabi模型，其取旋转波近似后的形式称为Jaynes-Cummings模型，简称JC模型，许多文献将二者统称为Jaynes-Cummings模型。[1]被称为在有限空间中研究光与原子（或离子，原子合奏等）之间的相互作用的有效系统的腔体量子动力学被认为是量子信息处理演示的潜在候选者。基于腔量子电动力学，通过JC模型和广义JC模型提出了量子纠缠动力学的研究建议。然而，在大多数这些方案中，被调查的原子通常被困在一个腔或两个隔离腔。[17]原子与场作用的耦合系数，表明腔肠与原子耦合的强弱，也就表示原子与腔肠交 与耦合腔相互作用二能级原子的几何相(2):http://www.chuibin.com/wuli/lunwen_205288.html